RELATIVIDADE SDCTIE GRACELI SOBRE Troca virtual de partículas

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

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D

Troca virtual de partículas [ editar ]

Na teoria das perturbações, as forças são geradas pela troca de partículas virtuais . A mecânica da troca virtual de partículas é melhor descrita com a formulação integral do caminho da mecânica quântica. Existem insights que podem ser obtidos, no entanto, sem entrar no mecanismo das integrais do caminho, como por que as forças gravitacionais e eletrostáticas clássicas caem como o quadrado inverso da distância entre os corpos.

Formulação integral de caminho para troca virtual de partículas [ editar ]

Uma partícula virtual é criada por uma perturbação no estado de vácuo , e a partícula virtual é destruída quando é absorvida de volta ao estado de vácuo por outra perturbação. Imagina-se que os distúrbios se devam a corpos que interagem com o campo virtual de partículas.

A amplitude de probabilidade [ editar ]

Usando unidades naturais ,

\hbar =c=1

, é dada a amplitude de probabilidade para a criação, propagação e destruição de uma partícula virtual, no caminho da formulação integral por

Z\equiv \langle 0|\exp \left(-i{\hat {H}}T\right)|0\rangle =\exp \left(-iET\right)=\int D\varphi \;\exp \left(i{\mathcal {S}}[\varphi ]\right)\;=\exp \left(iW\right)

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

Onde

{\hat {H}}

é o operador hamiltoniano ,

é o tempo decorrido,

é a mudança de energia devido à perturbação,

W=-ET

é a mudança de ação devido à perturbação,

\varphi

é o campo da partícula virtual, a integral está em todos os caminhos e a ação clássica é dada por

{\mathcal {S}}[\varphi ]=\int \mathrm {d} ^{4}x\;{{\mathcal {L}}[\varphi (x)]\,}

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

Onde

{\mathcal {L}}[\varphi (x)]

é a densidade lagrangiana .

Aqui, a métrica espaço - tempo é dada por

\eta _{\mu \nu }={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&-1&0&0\\0&0&-1&0\\0&0&0&-1\end{pmatrix}}.

Muitas vezes, a integral do caminho pode ser convertida para o formulário

Z=\int \exp \left[i\int d^{4}x\left({\frac {1}{2}}\varphi {\hat {O}}\varphi +J\varphi \right)\right]D\varphi

Onde

{\hat {O}}

é um operador diferencial com

\varphi

funções do espaço-tempo . O primeiro termo no argumento representa a partícula livre e o segundo termo representa a perturbação no campo de uma fonte externa, como uma carga ou uma massa.

A integral pode ser escrita (consulte Integrais comuns na teoria quântica de campos )

Z\propto \exp \left(iW\left(J\right)\right)

Onde

W\left(J\right)=-{1 \over 2}\iint d^{4}x\;d^{4}y\;J\left(x\right)D\left(x-y\right)J\left(y\right)

é a mudança na ação devido às perturbações e ao propagador

D\left(x-y\right)

é a solução de

{\hat {O}}D\left(x-y\right)=\delta ^{4}\left(x-y\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

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DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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Energia de interação [ editar ]

Assumimos que existem dois distúrbios pontuais representando dois corpos e que os distúrbios são imóveis e constantes no tempo. Os distúrbios podem ser escritos

J\left(x\right)=\left(J_{1}+J_{2},0,0,0\right)

J_{1}=a_{1}\delta ^{3}\left({\vec {x}}-{\vec {x}}_{1}\right)

J_{2}=a_{2}\delta ^{3}\left({\vec {x}}-{\vec {x}}_{2}\right)

onde as funções delta estão no espaço, as perturbações estão localizadas em

{\vec {x}}_{1}

{\vec {x}}_{2}

e os coeficientes

a_{1}

a_{2}

são os pontos fortes dos distúrbios.

Se negligenciarmos as auto-interações dos distúrbios, W se tornará

W\left(J\right)=-\iint d^{4}x\;d^{4}y\;J_{1}\left(x\right){1 \over 2}\left[D\left(x-y\right)+D\left(y-x\right)\right]J_{2}\left(y\right)

que pode ser escrito

W\left(J\right)=-Ta_{1}a_{2}\int {d^{3}k \over (2\pi )^{3}}\;\;D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;\exp \left(i{\vec {k}}\cdot \left({\vec {x}}_{1}-{\vec {x}}_{2}\right)\right)

Aqui

D\left(k\right)

é a transformada de Fourier de

{1 \over 2}\left[D\left(x-y\right)+D\left(y-x\right)\right]

Finalmente, a mudança de energia devido às perturbações estáticas do vácuo é

E=-{W \over T}=a_{1}a_{2}\int {d^{3}k \over (2\pi )^{3}}\;\;D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;\exp \left(i{\vec {k}}\cdot \left({\vec {x}}_{1}-{\vec {x}}_{2}\right)\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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Se essa quantidade é negativa, a força é atrativa. Se for positivo, a força é repulsiva.

Exemplos de correntes estáticas, imóveis e que interagem são o potencial de Yukawa , o potencial de Coulomb no vácuo e o potencial de Coulomb em um plasma simples ou gás elétron .

A expressão para a energia de interação pode ser generalizada para a situação na qual as partículas pontuais estão se movendo, mas o movimento é lento comparado à velocidade da luz. Exemplos são a interação de Darwin no vácuo e a interação de Darwin no plasma .

Finalmente, a expressão para a energia de interação pode ser generalizada para situações em que os distúrbios não são partículas pontuais, mas possivelmente cargas de linha, tubos de carga ou vórtices de corrente. Os exemplos são duas cargas de linha embutidas em um gás de plasma ou elétron , potencial de Coulomb entre duas voltas de corrente incorporadas em um campo magnético e interação magnética entre as voltas de corrente em um gás simples de plasma ou elétron . Como visto no exemplo da interação Coulomb entre tubos de carga, mostrada abaixo, essas geometrias mais complicadas podem levar a fenômenos exóticos, como números quânticos fracionários .

Exemplos selecionados [ editar ]

O potencial de Yukawa: A força entre dois núcleos em um núcleo atômico [ editar ]

Considere a densidade Lagrangiana de spin -0 ^[5]

{\mathcal {L}}[\varphi (x)]={1 \over 2}\left[\left(\partial \varphi \right)^{2}-m^{2}\varphi ^{2}\right]

A equação de movimento para este Lagrangiano é a equação de Klein-Gordon

\partial ^{2}\varphi +m^{2}\varphi =0

Se adicionarmos um distúrbio, a amplitude de probabilidade se torna

Z=\int D\varphi \;\exp \left\{i\int d^{4}x\;\left[{1 \over 2}\left(\left(\partial \varphi \right)^{2}-m^{2}\varphi ^{2}\right)+J\varphi \right]\right\}

Se integrarmos por partes e negligenciarmos os limites no infinito, a amplitude de probabilidade se tornará

Z=\int D\varphi \;\exp \left\{i\int d^{4}x\;\left[-{1 \over 2}\varphi \left(\partial ^{2}+m^{2}\right)\varphi +J\varphi \right]\right\}

Com a amplitude desta forma, pode-se ver que o propagador é a solução de

-\left(\partial ^{2}+m^{2}\right)D\left(x-y\right)=\delta ^{4}\left(x-y\right)

A partir disso, pode-se ver que

D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;=\;-{1 \over {\vec {k}}^{2}+m^{2}}

A energia devido a distúrbios estáticos se torna (consulte Integrais comuns na teoria quântica de campos )

E=-{a_{1}a_{2} \over 4\pi r}\exp \left(-mr\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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com

r^{2}=\left({\vec {x}}_{1}-{\vec {x}}_{2}\right)^{2}

que é atraente e tem uma variedade de

{1 \over m}

Yukawa propôs que este campo descreva a força entre dois núcleons em um núcleo atômico. Isso lhe permitiu prever o alcance e a massa da partícula, agora conhecida como pion , associada a esse campo.

Eletrostática [ editar ]

O potencial de Coulomb no vácuo [ editar ]

Considere o spin -1 Proca Lagrangiano com um distúrbio ^[6]

{\mathcal {L}}[\varphi (x)]=-{1 \over 4}F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }+{1 \over 2}m^{2}A_{\mu }A^{\mu }+A_{\mu }J^{\mu }

Onde

F_{\mu \nu }=\partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu }

carga é conservada

\partial _{\mu }J^{\mu }=0

e escolhemos o medidor Lorenz

\partial _{\mu }A^{\mu }=0

Além disso, assumimos que existe apenas um componente temporal

J^{0}

para a perturbação. Em linguagem comum, isso significa que há uma carga nos pontos de perturbação, mas não há correntes elétricas.

Se seguirmos o mesmo procedimento que fizemos com o potencial Yukawa, descobrimos que

-{1 \over 4}\int d^{4}xF_{\mu \nu }F^{\mu \nu }=-{1 \over 4}\int d^{4}x\left(\partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu }\right)\left(\partial ^{\mu }A^{\nu }-\partial ^{\nu }A^{\mu }\right)

={1 \over 2}\int d^{4}x\;A_{\nu }\left(\partial ^{2}A^{\nu }-\partial ^{\nu }\partial _{\mu }A^{\mu }\right)={1 \over 2}\int d^{4}x\;A^{\mu }\left(\eta _{\mu \nu }\partial ^{2}\right)A^{\nu },

que implica

\eta _{\mu \alpha }\left(\partial ^{2}+m^{2}\right)D^{\alpha \nu }\left(x-y\right)=\delta _{\mu }^{\nu }\delta ^{4}\left(x-y\right)

D_{\mu \nu }\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;=\;\eta _{\mu \nu }{1 \over -k^{2}+m^{2}}.

Isso gera

D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;=\;{1 \over {\vec {k}}^{2}+m^{2}}

para o propagador timelike e

E=+{a_{1}a_{2} \over 4\pi r}\exp \left(-mr\right)

que tem o sinal oposto ao caso Yukawa.

No limite da massa zero de fótons , o Lagrangiano reduz ao Lagrangiano por eletromagnetismo

E={a_{1}a_{2} \over 4\pi r}.

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

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[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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Portanto, a energia reduz à energia potencial para a força de Coulomb e os coeficientes

a_{1}

a_{2}

são proporcionais à carga elétrica. Diferentemente do caso Yukawa, como corpos, nesse caso eletrostático, se repelem.

Coulomb potencial de uma forma simples de gás de plasma ou de electrões [ editar ]

Ondas de plasma [ editar ]

A relação de dispersão para as ondas plasmáticas é ^[7]

\omega ^{2}=\omega _{p}^{2}+\gamma \left(\omega \right){T_{e} \over m}{\vec {k}}^{2}.

Onde

\omega

é a frequência angular da onda,

\omega _{p}^{2}={4\pi ne^{2} \over m}

é a frequência plasmática ,

é a magnitude da carga eletrônica ,

é a massa de electrões ,

T_{e}

é a temperatura do elétron ( constante de Boltzmann igual a um) e

\gamma \left(\omega \right)

é um fator que varia com a frequência de um a três. Em altas frequências, na ordem da freqüência do plasma, a compressão do fluido eletrônico é um processo adiabático e

\gamma \left(\omega \right)

é igual a três. Em baixas frequências, a compressão é um processo isotérmico e

\gamma \left(\omega \right)

é igual a um. Os efeitos de retardamento foram negligenciados na obtenção da relação de dispersão das ondas de plasma.

Para frequências baixas, a relação de dispersão torna-se

{\vec {k}}^{2}+{\vec {k}}_{D}^{2}=0

Onde

k_{D}^{2}={4\pi ne^{2} \over T_{e}}

é o número de Debye, que é o inverso do comprimento de Debye . Isso sugere que o propagador é

D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;=\;{1 \over {\vec {k}}^{2}+k_{D}^{2}}

De fato, se os efeitos do retardo não são negligenciados, a relação de dispersão é

-k_{0}^{2}+{\vec {k}}^{2}+k_{D}^{2}-{m \over T_{e}}k_{0}^{2}=0,

o que realmente produz o propagador adivinhado. Este propagador é o mesmo que o massivo propagador Coulomb, com a massa igual ao comprimento inverso de Debye. A energia de interação é, portanto,

E={a_{1}a_{2} \over 4\pi r}\exp \left(-k_{D}r\right).

O potencial Coulomb é rastreado em escalas de comprimento de Debye.

Plasmons [ editar ]

Em um gás quântico de elétrons , as ondas de plasma são conhecidas como plasmons . O rastreio de Debye é substituído pelo rastreio de Thomas – Fermi para produzir ^[8]

E={a_{1}a_{2} \over 4\pi r}\exp \left(-k_{s}r\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

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[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

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onde o inverso do comprimento da triagem Thomas – Fermi é

k_{s}^{2}={6\pi ne^{2} \over \epsilon _{F}}

\epsilon _{F}

é a energia Fermi

\epsilon _{F}={\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\left({3\pi ^{2}n}\right)^{2/3}\,.

Essa expressão pode ser derivada do potencial químico de um gás de elétron e da equação de Poisson . O potencial químico de um gás de elétron próximo ao equilíbrio é constante e dado por

\mu =-e\varphi +\epsilon _{F}

Onde

\varphi

é o potencial elétrico . Linearizar a energia de Fermi à primeira ordem na flutuação da densidade e combinar com a equação de Poisson produz o comprimento da triagem. O transportador de força é a versão quântica da onda plasmática .

Cargas de duas linhas embutidas em um plasma ou gás elétron [ editar ]

Consideramos uma linha de carga com eixo na direção z embutida em um gás de elétron

J_{1}\left(x\right)={a_{1} \over L_{B}}{1 \over 2\pi r}\delta ^{2}\left(r\right)

Onde

é a distância no plano xy da linha de carga,

L_{B}

é a largura do material na direção z. O sobrescrito 2 indica que a função delta Dirac está em duas dimensões. O propagador é

D\left(k\right)\mid _{k_{0}=0}\;=\;{1 \over {\vec {k}}^{2}+k_{Ds}^{2}}

Onde

k_{Ds}

é o comprimento de triagem inverso de Debye-Hückel ou o comprimento de triagem inverso Thomas-Fermi .

A energia de interação é

E=\left({a_{1}\,a_{2} \over 2\pi L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{Ds}^{2}}{\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{12}\right)=\left({a_{1}\,a_{2} \over 2\pi L_{B}}\right)K_{0}\left(k_{Ds}r_{12}\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Onde

{\mathcal {J}}_{n}\left(x\right)

K_{0}\left(x\right)

são funções de Bessel e

r_{12}

é a distância entre as duas cargas de linha. Na obtenção da energia de interação, usamos as integrais (consulte Integrais comuns na teoria quântica de campos )

\int _{0}^{2\pi }{d\varphi  \over 2\pi }\exp \left(ip\cos \left(\varphi \right)\right)={\mathcal {J}}_{0}\left(p\right)

\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+m^{2}}{\mathcal {J}}_{0}\left(kr\right)=K_{0}\left(mr\right).

Para

k_{Ds}r_{12}\ll 1

, temos

K_{0}\left(k_{Ds}r_{12}\right)\rightarrow -\ln \left({k_{Ds}r_{12} \over 2}\right)+0.5772.

Potencial de Coulomb entre dois loops de corrente embutidos em um campo magnético [ editar ]

Energia de interação de vórtices [ editar ]

Consideramos uma densidade de carga no tubo com eixo ao longo de um campo magnético incorporado em um gás de elétron

J_{1}\left(x\right)={a_{1} \over L_{b}}{1 \over 2\pi r}\delta ^{2}\left(r-r_{B1}\right)

Onde

é a distância do centro de orientação ,

L_{B}

é a largura do material na direção do campo magnético

r_{B1}={{\sqrt {4\pi }}m_{1}v_{1} \over a_{1}B}={\sqrt {2\hbar  \over m_{1}\omega _{c}}}

onde a frequência do ciclotrão é ( unidades gaussianas )

\omega _{c}={a_{1}B \over {\sqrt {4\pi }}m_{1}c}

v_{1}={\sqrt {2\hbar \omega _{c} \over m_{1}}}

é a velocidade da partícula em torno do campo magnético e B é a magnitude do campo magnético. A fórmula da velocidade vem do ajuste da energia cinética clássica igual ao espaçamento entre os níveis de Landau no tratamento quântico de uma partícula carregada em um campo magnético.

Nesta geometria, a energia de interação pode ser escrita

E=\left({a_{1}\,a_{2} \over 2\pi L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{k\;dk\;}D\left(k\right)\mid _{k_{0}=k_{B}=0}{\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{B1}\right){\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{B2}\right){\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{12}\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Onde

r_{12}

é a distância entre os centros dos circuitos atuais e

{\mathcal {J}}_{n}\left(x\right)

é uma função de Bessel do primeiro tipo. Na obtenção da energia de interação, utilizamos a integral

\int _{0}^{2\pi }{d\varphi  \over 2\pi }\exp \left(ip\cos \left(\varphi \right)\right)={\mathcal {J}}_{0}\left(p\right).

Campo elétrico devido a uma perturbação de densidade [ editar ]

O potencial químico próximo ao equilíbrio é dado por

\mu =-e\varphi +N\hbar \omega _{c}=N_{0}\hbar \omega _{c}

Onde

-e\varphi

é a energia potencial de um elétron em um potencial elétrico e

N_{0}

são o número de partículas no gás elétron na ausência e na presença de um potencial eletrostático, respectivamente.

A flutuação da densidade é então

\delta n={e\varphi  \over \hbar \omega _{c}A_{M}L_{B}}

Onde

A_{M}

é a área do material no plano perpendicular ao campo magnético.

A equação de Poisson produz

\left(k^{2}+k_{B}^{2}\right)\varphi =0

Onde

k_{B}^{2}={4\pi e^{2} \over \hbar \omega _{c}A_{M}L_{B}}.

O propagador é então

D\left(k\right)\mid _{k_{0}=k_{B}=0}={1 \over k^{2}+k_{B}^{2}}

e a energia da interação se torna

E=\left({a_{1}\,a_{2} \over 2\pi L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{B}^{2}}{\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{B1}\right){\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{B2}\right){\mathcal {J}}_{0}\left(kr_{12}\right)=\left({2e^{2} \over L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{B}^{2}r_{B}^{2}}{\mathcal {J}}_{0}^{2}\left(k\right){\mathcal {J}}_{0}\left(k{r_{12} \over r_{B}}\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

onde na segunda igualdade ( unidades gaussianas ) assumimos que os vórtices tinham a mesma energia e a carga de elétrons.

Em analogia com os plasmons , o transportador de força é a versão quântica da oscilação híbrida superior, que é uma onda plasmática longitudinal que se propaga perpendicularmente ao campo magnético.

Correntes com momento angular [ editar ]

Correntes de função delta [ editar ]

Figura 1. Energia de interação vs. r para estados de momento angular de valor um. As curvas são idênticas a essas para quaisquer valores de

{\mathit {l}}={{\mathit {l}}^{\prime }}

. Comprimentos estão em unidades estão em

r_{\mathit {l}}

, e a energia está em unidades de

\left({e^{2} \over L_{B}}\right)

. Aqui

r=r_{12}

. Observe que existem mínimos locais para grandes valores de

k_{B}

Figura 2. Energia de interação vs. r para estados de momento angular de valor um e cinco.

Figura 3. Energia de interação vs. r para vários valores de teta. A energia mais baixa é para

\theta ={\pi  \over 4}

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{\prime }}=1

. A maior energia plotada é para

\theta =0.90{\pi  \over 4}

. Os comprimentos estão em unidades de

r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}

Figura 4. Energias do estado fundamental para valores pares e ímpares de momento angular. A energia é plotada no eixo vertical er é plotada na horizontal. Quando o momento angular total é regular, o mínimo de energia ocorre quando

{{\mathit {l}}={\mathit {l}}^{\prime }}

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{*}}={1 \over 2}

. Quando o momento angular total é ímpar, não há valores inteiros de momento angular que se situem no mínimo de energia. Portanto, existem dois estados que estão em ambos os lados do mínimo. Porque

{{\mathit {l}}\neq {\mathit {l}}^{\prime }}

, a energia total é maior do que o caso quando

{{\mathit {l}}={\mathit {l}}^{\prime }}

para um determinado valor de

{{\mathit {l}}^{*}}

Diferentemente das correntes clássicas, os loops de corrente quântica podem ter vários valores do raio de Larmor para uma determinada energia. ^{[9] Os} níveis de Landau , os estados de energia de uma partícula carregada na presença de um campo magnético, são multiplicados por degeneração . Os loops de corrente correspondem aos estados de momento angular da partícula carregada que podem ter a mesma energia. Especificamente, a densidade de carga é atingida em torno de raios de

r_{\mathit {l}}={\sqrt {\mathit {l}}}\;r_{B}\;\;\;{\mathit {l}}=0,1,2,\ldots

Onde

{\mathit {l}}

é o número quântico do momento angular . Quando

{\mathit {l}}=1

recuperamos a situação clássica em que o elétron orbita o campo magnético no raio de Larmor . Se correntes de dois momentos angulares

{\mathit {l}}_{}^{}>0

{\mathit {l}}^{\prime }\geq {\mathit {l}}_{}^{}

interagir, e assumimos que as densidades de carga são funções delta no raio

r_{\mathit {l}}

, então a energia de interação é

E=\left({2e^{2} \over L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{B}^{2}r_{\mathit {l}}^{2}}\;{\mathcal {J}}_{0}\left(k\right)\;{\mathcal {J}}_{0}\left({\sqrt {{{\mathit {l}}^{\prime }} \over {\mathit {l}}}}\;k\right)\;{\mathcal {J}}_{0}\left(k{r_{12} \over r_{\mathit {l}}}\right).

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

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D

A energia de interação para

{\mathit {l}}={\mathit {l}}^{\prime }

é apresentado na Figura 1 para vários valores de

k_{B}r_{\mathit {l}}

. A energia para dois valores diferentes é dada na Figura 2.

Quasipartículas [ editar ]

Para grandes valores de momento angular, a energia pode ter mínimos locais a distâncias diferentes de zero e infinito. Pode-se verificar numericamente que os mínimos ocorrem em

r_{12}=r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}={\sqrt {{\mathit {l}}+{\mathit {l}}^{\prime }}}\;r_{B}.

Isso sugere que o par de partículas que são ligadas e separadas por uma distância

r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}

agir como uma quase partícula com momento angular

{\mathit {l}}+{\mathit {l}}^{\prime }

Se escalarmos os comprimentos como

r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}

, então a energia da interação se torna

E=\left({2e^{2} \over L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{B}^{2}r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}^{2}}\;{\mathcal {J}}_{0}\left(\cos \theta \;k\right)\;{\mathcal {J}}_{0}\left(\sin \theta \;k\right)\;{\mathcal {J}}_{0}\left(k{r_{12} \over r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}}\right)

Onde

\tan \theta ={\sqrt {{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{\prime }}}.

O valor do

r_{12}

em que a energia é mínima,

r_{12}=r_{{\mathit {l}}{\mathit {l}}^{\prime }}

, é independente da proporção

\tan \theta ={\sqrt {{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{\prime }}}

. No entanto, o valor da energia no mínimo depende da proporção. O menor valor mínimo de energia ocorre quando

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{\prime }}=1.

Quando a razão difere de 1, o mínimo de energia é maior (Figura 3). Portanto, para valores pares de momento total, a menor energia ocorre quando (Figura 4)

{\mathit {l}}={\mathit {l}}^{\prime }=1

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{*}}={1 \over 2}

onde o momento angular total é escrito como

{{\mathit {l}}^{*}}={\mathit {l}}+{{\mathit {l}}^{\prime }}.

Quando o momento angular total é ímpar, os mínimos não podem ocorrer por

{{\mathit {l}}={\mathit {l}}^{\prime }}.

Os estados de energia mais baixos para um momento angular total estranho ocorrem quando

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{*}}=\;{{\mathit {l}}^{*}\pm 1 \over 2{\mathit {l}}^{*}}

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{*}}={1 \over 3},{2 \over 5},{3 \over 7},{\mbox{etc.,}}

{{\mathit {l}} \over {\mathit {l}}^{*}}={2 \over 3},{3 \over 5},{4 \over 7},{\mbox{etc.,}}

que também aparecem como séries para o fator de preenchimento no efeito Hall quântico fracionário .

Densidade de carga espalhada por uma função de onda [ editar ]

A densidade de carga não está realmente concentrada em uma função delta. A carga é distribuída por uma função de onda. Nesse caso, a densidade eletrônica é ^[10]

{1 \over \pi r_{B}^{2}L_{B}}{1 \over n!}\left({r \over r_{B}}\right)^{2{\mathit {l}}}\exp \left(-{r^{2} \over r_{B}^{2}}\right).

A energia da interação se torna

E=\left({2e^{2} \over L_{B}}\right)\int _{0}^{\infty }{{k\;dk\;} \over k^{2}+k_{B}^{2}r_{B}^{2}}\;M\left({\mathit {l}}+1,1,-{k^{2} \over 4}\right)\;M\left({\mathit {l}}^{\prime }+1,1,-{k^{2} \over 4}\right)\;{\mathcal {J}}_{0}\left(k{r_{12} \over r_{B}}\right)

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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Ta l   Rl

         Ll

D

sexta-feira, 24 de janeiro de 2020

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Troca virtual de partículas [ editar ]

Formulação integral de caminho para troca virtual de partículas [ editar ]

A amplitude de probabilidade [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Energia de interação [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Exemplos selecionados [ editar ]

O potencial de Yukawa: A força entre dois núcleos em um núcleo atômico [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Eletrostática [ editar ]

O potencial de Coulomb no vácuo [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Coulomb potencial de uma forma simples de gás de plasma ou de electrões [ editar ]

Ondas de plasma [ editar ]

Plasmons [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Cargas de duas linhas embutidas em um plasma ou gás elétron [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Potencial de Coulomb entre dois loops de corrente embutidos em um campo magnético [ editar ]

Energia de interação de vórtices [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Campo elétrico devido a uma perturbação de densidade [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Correntes com momento angular [ editar ]

Correntes de função delta [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Quasipartículas [ editar ]

Densidade de carga espalhada por uma função de onda [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =